2014 La structure de la phase lamellaire Sm C* en géométrie planaire a été déterminée pour différentes épaisseurs de l'échantillon par l'observation au microscope polarisant d'un composé chiral (DOBAMBC) et de mélanges de Sm C et de cholestérique. Dans tous les échantillons la structure hélicoïdale près des lames de verre est déroulée par l'ancrage sur ces lames et les moments dipolaires des molécules sont orientés vers le centre d'échantillon. Dans les échantillons épais, la compétition entre

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... n ancrage fort en surface et une structure hélicoïdale dans la masse provoque un double réseau de disinclinaisons torses ( ± 2 n) parallèles entre elles. Les disinclinaisons au voisinage de la lame supérieure sont décalées d'un demi-pas (p/2) de la structure hélicoïdale par rapport à celles situées près de la lame inférieure. Dans les échantillons minces (d ~ p), la structure hélicoïdale est complètement déroulée mais l'ancrage provoque une rotation des molécules le long de l'épaisseur de l'échantillon. Le processus de déroulement dans les échantillons épais sous champ électrique se passe en deux étapes. Pour la valeur critique du champ Ec1 les paires de disinclinaisons (± 2 03C0) s'annihilent et laissent l'échantillon sans structure hélicoïdale. Lorsque le champ atteint la deuxième valeur critique Ec2, la rotation le long de l'épaisseur de l'échantillon est supprimée. Dans les échantillons minces seulement, l'élimination de la rotation se réalise sous l'influence du champ Ec2.